84 III. Zur Galvanometrie,

wenn die Integration auf den ganzen Zeitraum erstreckt wird, nach
welchem alle ponderablen Theilchen des geschlossenen Leiters mit unveränderter
 Geschwindigkeit wieder in ihre frühere Lage zurückkehren.
Wir beschränken uns hier auf die Betrachtung des einfachen Falls,
wo.das Solenoid sowohl wie der geschlossene Leiter Kreise sind, deren
Halbmesser mit 7 und 7’ bezeichnet werden mögen. Der Abstand der
beiden Kreismittelpunkte von einander sei R und sei so gross, dass r
und dagegen als verschwindend betrachtet werden dürfen. Die Verbindungslinie
 R stehe senkrecht auf der Solenoidebene, und der g%
schlossene Leiter drehe sich um seinen mit R rechtwinkeligen Durchmesser,
 und zwar mit gleichförmiger Geschwindigkeit da/dt — 7, WO &
den Winkel bezeichnet, welchen das auf die Ebene des geschlossenen
Leiters errichtete Perpendikel mit R bildet. Setzt man dann nr? RR? — cr,
so lassen sich aus dem Grundgesetze der elektrischen Wirkung leicht
folgende Ausdrücke für die elektromotorischen Kräfte ableiten:

eK +9
€ = — 2407 ——— /. sina,
W
de + da
n' = -—24(1— Cosa) EN
wdt
+7 sin «
GA
E SS .
WW 1 +3 cos a®'
Dal © de' + dn'
n=—2aV4 (6 — arc tang [cos a. V3]) ; 7 te:
wW(

Entwickelt man nun (£’-+m') und (+m) in Reihen nach wachsenden
Potenzen von a, so erhält man die ersten Glieder dieser Reihen, gegen
welche alle folgenden verschwinden,

+ =-—24y - sin a,

| ED Ch NN n — \
FH n = 4a°y“ 7 \ 3 + 1(%—_ arctang [cosa.V3|]|)C0S a |,
/ :»n La mnen2 3 51 |
ww \l-}+ 5Ccosa /

und hieraus, ebenso entwickelt,

dA' a2 e?* aA
dt 4 a’ y“ . CR . sın Or
al — 8ay? e? (3 eine: rim an SS
at Of ww M1 +3 cos a? +YV4(35-— arc tang |Cos a. V3])cosa ),

. aM x ; d Isin a . arc tang (cos a. V3
oder, da der Differentialquotient | N DE V3)l

 

da
: 8 4/6
n ; Sina VS
cos a. arc tang (cos a . V3)— y 3 ist,
? 1 + 3 cos a® )
U e? / d Isin o-arc tanz (cos a7)
8a? Ele 0080 l [sin a arc tang (cos a . V3)]\
dt ww HANS du )