Full text: Galvanismus und Elektrodynamik (4)

  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
144 V. Elektrodynam. Maassbestimmungen, insbes. über elektrische Schwingungen. 
n’a 
— 210g v, 
8a En 
Wa 1 AZ 
Te — ——“— —A_„ cos TE 
8a  2n—1 4 a 
so ergiebt sich 
/ /a nt 
N”— —4(cos4 V - 1 cos? V 
a N ( 
\ 
/a 'a 1 2n—1- 7 
M'=-—4 (cos } V —+4.cos 1V — Le. COS — \ 210g 
\ . du . . 2n— 1 4 a S 
\ a 
Substituirt man nun die hier für einen kreisförmigen Leiter gefundenen 
Werthe von N, N”, M, M” in die Gleichungen am Schlusse des 8. Artikels 
so erhält man für die Bewegungen der Elektricität in einem kreisförmigen 
Leiter folgende beiden Gleichungen 
Y 
7 SE ee dün ne N" NnC* 
A . A —— n - nr Ts Un 
de? 8za’kM'(1+2) dt ‘ 2a°M" (1+1) . 4a4.M” (144) Y 
In 
den e? WEN" ne? 
(1—+ 
dt? " SzakM'1L+2) dt * 2a°M” 2) " T LaM (1-2) 
worin N” und M” die eben angegebenen Werthe haben. 
11. 
Gleichgewicht der Elektricität in einem kreisförmigen Leiter. 
Für den Fall des Gleichgewichts der Elektricität hat man in allen 
Theilen des Leiters 
| 0 1 di 0 
= 6 uni ==0. 
dt 
Setzt man für i seinen Werth aus Art. 8 (3), so erhält man 
ddn ns\ 9 
- cos ’ 
dt a } CS 
Ad’ An NS) 
cos ) :0, 
a 
woraus folgt 
dar 
dt 
 
	        
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