Full text: Galvanismus und Elektrodynamik (4)

  
  
  
  
  
  
  
  
  
  
Elektrodynam. Maassbestimmungen, insbes. über elektrische Schwingungen, 
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wozu noch [1/n] [dan/dt] = Konst für n — „ folglich a, = Konst hinzu- 
kommt. Hieraus folgt, dass bei MAC Strömung die Summe aller 
auf den Kkreisförmigen Leiter von aussen wirkenden elektromotorischen 
Kräfte 
NS\ 2 
r ra 
; ha NS 2 UNS 
S= | ds 3 (f sin — + gn COS )= | ds ZnN (An cos 
. a ; a dA, \ a 
a 1 /db 
ds ZZ (ein 
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sein soll; folglich, da 
und da 
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[as Zu N" (@ cos 
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— b„ sin 
a 
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ist, wie man leicht sieht, wenn man beachtet, dass a, einen konstanten 
Werth hat und folglich na» =— 0 it fürn == 0, 
S= VL . | ds. 
na’k 
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Nun ist aber [1/(2xa)]./ids =— J der Mittelwerth der Stromintensität 
im ganzen Leiter, und 2xa|[xa* k] = w ist der Widerstand des ganzen 
Leiters; folglich S = Jw, d.i. die Summe der äusseren elektromoto- 
rischen Kräfte im ganzen Leiter soll dem Produkte des Widerstands in 
die mittlere Stromintensität des‘ ganzen Leiters gleich sein, ganz in 
Uebereinstimmung mit dem Omm’schen Gesetze, dass das Produkt des 
Widerstands in die Stromstärke die elel ktromotorische Kraft der Kette 
giebt, was mit obigem Resultate identisch ist, wenn man dabei voraus- 
setzt, dass gar keine Verschiedenheiten der Stromintensitäten in Vver- 
schiedenen Punkten des Leiters Statt finden. Dies braucht nun zwar 
nach obiger Theorie nicht nothwendig der Fall zu sein; soll aber eine 
Verschiedenheit der Stromintensitäten in verschiedenen Punkten mit 
der Beharrlichkeit des Stroms in jedem einzelnen Punkte bestehen, so 
müssen nach obiger Theorie die von aussen W irkenden elektromotorischen 
Kräfte mit der Zeit proportional sich ändern, ein Fall der in der Wirk- 
 
	        
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