620 Elektroskopische und elektrodynamische Wirkungen etc. Nachlass. 
Hieraus folgt 
dV 
Wenn x von der Mitte an gerechnet wird, so dass, für x=a, dV/dx=0 | 
ist. Folglich der Integralwerth der elektromotorischen Kraft 
  
U dr= [4x7 (0 —%)da= 2xka?= 27ea. 
Z € 
0 
Hieraus ergiebt sich die elektromotorische Kraft für das ganze betrach- 
tete Element 
  
  
  
  
== 40a, 
Man setze diese elektromotorische Kraft der gegebenen (— E) ent- 
gegengesetzt gleich, folglich 
  
4nmea= E. 
Hierauf setze man nun statt der äusseren Belegung von aa-eine Be- 
legung der Oberfläche des Drahts von aa bis zu dem Punkte, welcher 
die ganze Drahtlänge halbirt und bezeichne diese halbe Drahtlänge 
mit £. Die Dicke « dieser Belegung wachse von dem Halbirungspunkte 
bis a@ von o bis [Sa/xr].e!) proportional mit der Drahtlänge vom 
Halbirungspunkte bis zu dem betrachteten Punkte, so wird, wenn der 
Draht sehr lang ist im Vergleich zu seiner Dicke, in der Drahtlänge £ 
die elektromotorische Kraft (— +X) vertheilt wirken, und es wird ihre 
Vertheilung approximativ als gleichförmig betrachtet werden können. 
  
*) Nach CLAUusıus (PoGGEnDoRFF’s Annalen 1852, Bd. 86, S. 208) wird bei einem 
Kondensator, wenn a den Halbmesser, c den Abstand der Platten bezeichnet, die | 
Ladung der einen Platte ausgedrückt durch | 
| 
2 m 7.68 Ya 
MS rl C (m 2) 
4c PECAEN 
  
  
Die der anderen Platte durch 
  
2 f 5 7 68 x 
N= UF ® (1 re) ; 
4c [EAN C ] 
Fügt man zu der gebundenen Elektricität N so viel freie Elektricität N, dass 
N+N=—M ist, so giebt N’/( N-+- N) die freie Elektriecität in Theilen der ganzen 
Ladung a@. Es ist aber | 
N’ 4c f 
NAILS 7 ER 5 av e 
NEN ann t (u 2) |] 
Fan C S | 
oder für sehr kleine c/a, NN + N)=4cJax. Setzt man in unserem Falle 2a für 
c und r für a, so ist N’I(N + N’) =8alrx der Bruchtheil der freien Elektricität von 
der ganzen Ladung. Entspricht also der ganzen Ladung die Dichtigkeit e, so ent- 
spricht der freien Ladung die Dichtigkeit [Sa/rz].e.